| Меню сайта |
|
 |
| Категории раздела |
|
|
| Поиск |
|
|
| Статистика |
Онлайн всего: 1 Гостей: 1 Пользователей: 0 |
|
| Новости для сайта |
|
|
|
 | |  |
|
Введение в оптику, научные отчёты
Удельная электропроводность жидкости Обычно понятие удельной электропроводности применяют в случае пространственно однородного электролита.
Как следует из изложенного выше, при данной экспериментально измеренной проводимости диафрагмы, в порах которой пространственно неоднородно распределены ионы, под Ко следует понимать удельную объемную проводимость пространственно однородного электролита, обеспечивающего одинаковое значение проводимости диафрагмы при ее заполнении. Очевидно, экспериментально измеряемое сопротивление диафрагмы обратно пропорционально Кр, причем коэффициент пропорциональности зависит только от геометрии порового пространства.
Если в случае единичного капилляра он равен отношению сечения капилляра к его длине, то в случае диафрагмы вследствие сложности геометрии ее порового пространства рассчитать С° не представляется возможным. В общем случае Кр из-за поверхностной проводимости превышает проводимость электролита за пределами диафрагмы при равновесии между ними.
В качестве Ко Бриггс предложил принять проводимость при концентрации 0,1 моль л, так как обнаружилось, что при меньших концентрациях произведение в правой части формулы зависит от проводимости электролита, т. е. при меньших концентрациях нельзя пренебречь влиянием поверхностной проводимости. Метод Бриггса в дальнейшем получил широкое признание и стал основой изучения поверхностной проводимости в диафрагмах.
Поэтому градиенты этих величин и плотности потоков ионов в нормальном направлении превышают плотность соответствующих тангенциальных потоков во столько раз, во сколько линейные размеры частицы превышают толщину ДС. Следовательно, тангенциальные потоки не могут замыкать нормальные потоки, плотности которых изменяются вдоль поверхности.
А это означает, что, как и в плоском ДС, нормальные составляющие диффузионных и электро миграционных потоков почти полностью компенсируют друг друга, что приводит к распределению Больцмана. В работе возможность использования распределения Больцмана применительно к тонкому поляризованному двойному слою частицы доказана двумя способами с использованием представлений, близких к способу "сшивания" решений, и формальным математическим методом, применявшимся в работах.
Чтобы наглядно представить строение поляризованного ДС частицы, ограничимся рассмотрением частиц осесимметричной формы. Введем в систему координат х, у таким образом, чтобы х = 0 соответствовало поверхности частицы, а у отражало перемещение вдоль поверхности частицы в плоскости, включающей ее ось симметрии. Рассмотрим процессы, формирующие распределение концентрации за пределами ДС. Для этого достаточно рассмотреть стационарное пространственное распределение потоков ионов.
Дальше...
Явление электрического тока Как известно, электрический ток создается направленным перемещением электрических зарядов. Передвигаться заряды могут как в проводниках, так и в пустом пространстве в высоком вакууме, а также среди беспорядочно движущихся электрически нейтральных частиц, в газах.
Характерной особенностью большинства современных электровакуумных приборов и является то, что ток в них проходит через более или менее совершенный вакуум, т. е. через пространство, в котором газ находится под давлением значительно ниже атмосферного. Носителями электрического заряда являются в этом случае обычно элементарные частички отрицательного заряда электроны. Иногда играют рель также молекулы или атомы, захватившие лишние электроны отрицательные ионы или потерявшие их положительные ионы.
В результате оказывается, что проводимость (или сопротивление) электровакуумных приборов не имеет характера проводимости (сопротивления) обычных твердых проводников, например, металлов. В то же время для понимания действия! этих приборов первое, что необходимо знать, это какова их способность проводить электрический ток, т. е. законы электропроводности вакуума и, следовательно, свойства частиц, обуславливающих эту электропроводность, электронов и ионов. При этом, поскольку электрон является элементарной частицей, а атомы и ионы составными, содержащими в себе не только электроны, прежде всего следует подробно ознакомиться со свойствами электрона.
Электрон представляет собой мельчайшую частицу отрицательного электрического заряда. Величина этого заряда измерялась много раз различными методами, и оказалось, что она остается неизменной при всех условиях. В результате .изучения движения электрона в электрических и магнитных полях в вакууме удалось определить его массу, которая оказалась зависящей от, скорости движения электрона.
Если сравнить эту величину с величиной массы атома водорода, который является наилегчайшим из всех атомов, то оказывается, что - масса электрона меньше массы атома водорода в 1 837 раз. Масса электрона остается постоянной только при малых скоростях, при возрастании же скорости электрона его масса увеличивается. Для обычных скоростей, много меньших скорости света, изменение массы совершенно незаметно. Но если скорость приближается к скорости света, то изменение массы может стать уже практически заметным.
Например, пусть "=0,9 с, тогда т. е. масса электрона при такой скорости увеличивается в два с лишним раза. Движение электрона в электрическом поле. Рассмотрим движение свободного электрона в электрическом поле. Под действием этой силы электрон испытывает ускорение или замедление, а его скорость и кинетическая энергия изменяются в соответствии с законами механики. Очевидно, что чем большую ускоряющую разность потенциалов прошел электрон, тем больше будут его кинетическая энергия и скорость в конце пути.
Читать статью
Квантовые парамагнитные усилители Работа квантовых парамагнитных усилителей (КПУ) основа на усилении слабых СВЧ-сигналов вынужденным излучением вызванным электронными переходами между энергетическим л уровнями парамагнитных ионов в диэлектриках, расщепленными внешними или внутренними полями. Как правило, используются квантовые переходы между зеемановскими подуровнями пара магнитных ионов в кристаллах во внешнем магнитном поле.
Напомним, что под действием внешнего магнитного полы происходит квантование магнитного момента атома, в результате чего каждый из уровней с определенным квантовым числом расщепляется на подуровней с разными значениями проекции на направление поля: магнитное поле расщепляет вырожденные по квантовому числу М, уровни.
В отличие от изолированных атомов в кристаллах типа и т. п. орбитальные и спиновые моменты отдельных атомов связаны и взаимно компенсируют друг друга, вследствие чего такие кристаллы являются диамагнетиками. Если в эти кристаллы ввести ионы с незаполненными внутренними оболочками (элементы группы железа: Решили редкоземельные элементы - лантаноиды), то появятся некомпенсированные магнитные моменты (некомпенсированные спины) и кристаллы становятся парамагнетиками.
Именно такие кристаллы используются в качестве активных элементов КПУ. Рабочие переходы осуществляются между зеемановскими подуровнями парамагнитного иона-активатора. Кристаллическая основа, выполняя роль матрицы, со своей стороны влияет как на энергетический спектр иона-активатора, так и на процессы обмена энергией (релаксационные процессы).
Это естественно, поскольку активный ион находится под воздействием сильного внутрикристаллического поля. Это воздействие тем больше, чем слабее экранированы внешними электронами внутренние незаполненные оболочки, внутри которых собственно и происходят рабочие переходы. Накачка, обеспечивающая инверсную населенность между рабочими уровнями КПУ, осуществляется вспомогательным СВЧ-излучением.
Поэтому по двухуровневой схеме, как это было в случае пучковых мазеров, прибор работать не может. Как правило, работа происходит по трехуровневой схеме первого или второго типов. В качестве примера активного диэлектрика КПУ рассмотрим рубин, представляющий собой кристалл окиси алюминия, в котором часть атомов алюминия изоморфно замещена атомами хрома. Чистые бесцветные кристаллы, называемые а-корундом и иногда не совсем точно сапфиром, обладают кубической симметрией.
Каждый ион алюминия находится в окружении шести ионов кислорода, образующих октаэдр. Окружение иона кислорода составляют четыре иона алюминия, которые образуют тетраэдр. Корунд - бесцветный кристалл, прозрачный в оптической области от 0,17 до 6,5 мкм и в СВЧ-диапазоне. Без легирующих примесей он обладает диамагнитными свойствами. Радиус иона хрома (0,065 нм) больше радиуса иона алюминия (0,057 нм).
Дальше...
|
| Категория: Статьи | Добавил: admin (12.04.2013)
|
| Просмотров: 250
| Рейтинг: 0.0/0 |
| |
 | |  |
|